книги / Методы повышения параметров БИС
..pdfгде jjjjj- —среднее число радиационно-химических превращений,
приходящееся на 1 эВ поглощенной энергии; х -г*о) - нор мированное на единицу распределение концентрации радиацион но-химических превращений при „точечном" выделении единицы энергии в точке г о [68].
Распределение концентрации радиационно-химических превра-* щений (в плоскости х, у ) совместно с контрастностью проявле ния определяет боковой „уход размера".
Рассеяние электронов в резисте и подложке, относительно боль шой их пробег, а также делокализация первичных возбуждений приводит к тому, что при экспонировании электронным пучком происходит нежелательная засветка резиста за пределами зоны обработки. Именно эти процессы определяют то минимальное разрешение, которое может быть достигнуто на практике. Поэто му проблеме расширения зоны обработки (так называемым эф фектам близости), являющейся фундаментальной проблемой электронолитографии, особенно при формировании изображе ний микронных и субмикронных размеров, в последние годы уделяется все большее внимание [71,165,166].
Эффекты близости наблюдаются как при экспонировании от дельной фигуры (внутренние эффекты), так ипри экспонировании соседних фигур (внешние эффекты). Первые из нихпроявляются в том, что размер полученной фигуры отличается от размера экс понируемой и зависит от дозы облучения: фигуры разных разме ров требуют разных доз экспонирования, углы проявляемых фигур оказываются скругленными, форма фигур искажается. Внешние эффекты близости проявляются в зависимости разме ров и формы проявленной фигуры от геометрии и доз облучения соседних фигур, в уменьшении зазоров между близко располо женными фигурами.
Для характеристики указанных эффектов вводится понятие функции близости у ( г , г',),определяющейконцентрациюрадиа ционно-химических превращений в точке г после экспонирова ния ее „точечным” электронным пучком в точке поверхности дозой, равной единичному заряду [68]. Тогда при произволь- '.ном^распределении плотности экспозиции Q (г) (в кронах на 1 см3) по поверхности слоя электронореэиста концентрация радиационно-химических превращений в произвольной точке г определится интегралом:
:с (г*) = Я <2 ( ^ )V ( ? , ? ) d r
Если экспонируется совокрность из т фигуру!/, каждой со своей плотностью заряда £>/, то распределение концентрации ра-
й
wvw'p
Рис. 36. Зависимость ширины линии от линейной плотности заряда (Е0 = 20 кэВ; Лр ~ 100 нм; Ацрдд = 1100 нм)
диационно-химических превраще ний в каждой точке действитель но зависит от геометрии и доз всех соседних фигур, т. е.
o ( r ) = f l IQilJ Г (\?
Линейнаяплотность заряда Кп/сп В связи с тем, что проявленное изображение при электронной ли тографии может заметно отличать
ся от экспонируемого, разрабатываются специальные аппрокси мирующие методы обработки, например путем модуляции дозы облучения или модуляции размеров вычерчиваемых линий. Чис ленные параметры, требуемые для таких коррекций, рассчиты ваются теоретически или определяются экспериментально. При использовании модуляции размеров трудно подобрать общую для всех фигур дозу облучения D0. Поэтому для достижения оп тимальных результатов желательно сочетать модуляцию разме ров с модуляцией дозы облучения. Однако методы расчета таких комбинированных коррекций пока не разработаны.
Рассмотрим влияние параметров экспонирования на эффекты близости. При малых дозах, облучения, когда количество обрат но отраженных электронов невелико, ширина зоны обработки определяется только размерами области рассеяния первичных электронов. При возрастании дозы облучения начинает заметно сказываться влияние обратно отраженных электронов, торможе ние которых ,в слое резиста может привести к значительному расширению экспонированной зоны. Типичная зависимость ши рины линии от дозы падающего облучения при экспонировании одиночной линии показана на рис. 36. [166].
Важным параметром, влияющим на разрешающую способ ность дроцесса электронолитографии, является также толщина резистивной пленки. В более тонких пленках, где область рассея ния меньше, эффекты близости проявляются слабее. Из-за силь ной зависимости ширины линий от толщины резистивной пленки при неравномерном нанесении резиста возможен разброс геомет рических размеров изготовляемых элементов.
Многочисленные исследования показали, что для получения высокого разрешения необходимо использовать не только очень тонкие слои резиста, но и очень тонкие подложки. Это связано с
82
тем, что область, из которой происходит обратное отражение электронов, в тонкой подложке намного меньше, чем в толстой (рис. 37) [165]. Приведенные на рис. 38,39 [166] профили рас пределения поглощенной резистом энергии при экспонирова нии одиночной линии и системы параллельных линий отчетливо иллюстрируют изменение экспонируемой области с изменением толщины подложки. Отметим, что коэффициент обратного отра жения электронов средних энергий постепенно возрастает с рос том атомного номера мишени, причем эта зависимость тем силь нее, чем меньше ускоряющее напряжение.
Одним из наиболее важных параметров экспонйрующего пуч ка, который определяет пространственное распределениерассеян ных в резистивной пленке электронов, является ускоряющее напряжение первичных электронов. В области субмикронных размеров предпочтительнее использовать высокие ускоряющие напряжения. Это связано с тем, что область рассеяния первичных электронов с ростом Е сужается, а радиус действия отраженных электронов, пропорциональный Е1, возрастает и они начинаютсоздавать малый, диффузный и почти однородный фон, не влия ющий на экспонирование [166]. Уменьшение чувствительностире зиста при высоких напряжениях может быть скомпенсировано более высокой яркостью источника электронов.
Для количественного исследования особенностей формирова ния изображения в электронорезисте при различных условиях экспонирования и оценки искажений экспонируемого рисунка в зависимости от материала подложки, толщины резиста, плотности облучения, ускоряющего напряжения, перераспределения доз экспонирования между различными элементами рисунка может быть использован пакет прикладных программ, описанный в ра боте [71], Он позволяет рассчитывать пространственное распреде ление концентрации радиационно-химических превращений, если функция близости измерена и задана в виде некоторой аналитичес кой аппроксимации или таблично либо определена теоретически.
Объемная картина двумерного распределения плотности вы деленной энергии при экспонировании реальной топологии пред ставляет собой пологие плато, разделенные неровным дном (риС. 40). В точках максимума позитивный резист при проявле нии быстрее всего растворяется. Седловые точки несут информа цию о том, будут ли раздельными или сольются соседние фигуры при проявлении, а точки минимумов - о чувствительности проя вителя, при которой в принципе возможно проявление рисунка. Поиск точек максимума осуществляется с использованием мето да градиентного спуска, седловые точки отыскиваются модифи цированным методом оврагов. Для нахождешщ точек минимума
*83
|
|
|
Элект ронны й |
Рис. |
37. Схематическое изображен |
|||
|
|
|
луч |
ние взаимодействия пуча в толс |
||||
|
|
|
|
той |
(в) и тонкой (б) подложках:, |
|||
т ш |
ш |
т - 2- |
1 - |
область экспонирования резис |
||||
та рассеянными электронами; 2 - |
||||||||
" I |
|Р|! V |
V |
# |
|||||
|
V |
Y |
резист; 3 |
— |
область рассеяния |
|||
|
1 |
|
Aw |
электронов; |
4 |
- тонкая область |
||
|
'• ч |
|
5 |
подложки
а
ёч4
00s
Г)
M
О. g
I/1 . <V 0
м |
J3 |
|
Ю' |
|
|
|
$ |
12 |
\ |
|
|
1 |
|
|
|
*5s’ |
|
V |
/ |
|
1 |
N . |
_ // |
Ito51 |
Ух |
|
|
/ / |
||
|
тт2 ш |
J |
7а |
|||||
|
/ / |
o; |
|
t |
- |
г |
||
N \_____ |
* |
/ |
|
|
> |
|
|
|
1- |
/ |
1 |
|
|
|
|
У |
|
|
|
\ ч 3 |
|
0 |
||||
1 2 |
J |
|
3 |
|
|
0/ |
|
Рис. 38. |
Теоретически |
рассчитанные |
|
|
* |
|
' методом Монте-Карло распределения |
|
|
|
|||
поглощенной в |
резисте |
энергии для |
Ю‘ |
|
|
|
=20 |
кэВ; |
Ар = 100 |
нм:~~-Лподл== |
щ |
т ор Щ \о |
|
=°°; **”Лподл.л= 540н м ;-« --Л ПОдП= |
|
|||||
|
|
|
подл- |
|
Интервал между лйниямй,от н.& |
= 60 нм
Рис. 39. Распределения поглощенной резистом энергии между параллель
ными линиями при расстоянии между ними |
100 нм для/?о—20 кэВ; Ар® |
=100 им: —-А подл= °°> — ^пода = 540 нм; |
* —4 ~Адода 60 нм________ |
Рис. 40. Объемная картина двумерного распределения плотности выделен ной энергии при экспонировании топологии, обозначенной пунктиром
использован метод золотого сечения. После вычисления значений плотности выделенной энергии в особых точках пакет определя ет расположение эквиэнергетических линий. Если плотность энергии, которой соответствует эквиэнергетическая линия, боль ше, чем в седловых точках, то такая линия замыкается вокруг каждой самостоятельной фигуры, в противном случае охваты вает ряд фигур.
Пакет прикладных программ может использоваться при авто матизированном проектировании и подготовке данных наэкспо нирование.
К технологическим приемам, направленным на обеспечение наилучших результатов при создании элементов с большим отношением высоты к ширине, относится прежде всего при менение позитивного резиста в сочетании с „взрывной” (обрат ной) литографией [137] (этот прием аналогичен „взрывной” фотолитографии, описанной в п. 2.2).
Для создания металлических элементов микроэлектронных структур рекомендуется прием, предусматривающий использо вание позитивного резиста в сочетании с электрохимической ме таллизацией [159]. На поверхность пластины наносят тонкий проводящий слой и пленку резиста. После экспонирования н проявления резиста пластину погружают в гальваническую ван ну, где происходит электрохимическое наращивание металличес кой пленки в незащищенных резистом местах. При этом очень важно, чтобы стенки отверстий в слое резиста были как можно ближе к вертикальным.
Применением однослойных резистов могут быть обеспече ны размеры порядка 1 мкм [112]. При переходе к субмикрон ным размерам, когда с целью уменьшения эффектов близос ти необходимо использовать более тонкие слои резиста, возника ют проблемы, связанные с равномерным.нанесением резиста на поверхность, эрозией резиста в процессе травления подложки плазмой или ионами. Эти проблемы удается решить при нанесе нии резиста на подслой полимера толщиной 2...3 мкм или при использовании двух или трех слоев резиста.
В соответствии с одной из методик на подложку наносят ся два слоя резиста, подобранные так, чтобы нижний имел не много большую чувствительность [92]. Например, в качестве верхнего слоя используют резист'ПММА толщиной 0,4 мкм, в качестве нижнего - сополимер метакриловой кислоты и метилметакрилата толщиной 0,7...1,3 мкм. В нижнем слое после экспонирования и проявления происходит легкое подтравливание, которое способствует полному удалению участ ков резиста с осажденной на них впоследствии металлической
85
пленкой. Кроме того, нижний слой, отделяющий пленку ПММА от подложки, способствует уменьшению величины обратного рассеяния электронов. Таким способом удалось получить рельеф в виде золотых полосок шириной 40 нм с интервалом между ни ми 80 нм.
В методе съемного согласованного маскирования, основан ном на использовании для экспонирования многослойного ре зиста электронных лучей и излучения в области глубокого ультра фиолета, тонкий слой электронорезиста (0,2...0,4 мкм) нано сится непосредственно на гораздо более толстый слой резиста (1...3 мкм), чувствительного к ультрафиолету [112]. Вначале с помощью электронного луча в верхнем слое создается изобра жение, которое после проявления служит маской при последую щем экспонировании в глубоком ультрафиолете. Эта „согласо ванная” маска удаляется в процессе проявления нижнего резис та. Метод позволил получить отношение высоты к ширине почти 4:1 для размеров 0,5...5,0 мкм.
Еще один гибридный метод, представляющий собой комбина цию электронной и рентгеновской литографии, дает возмож ность получить очень большое отношение высоты к ширине при высоком разрешении и точности совмещения за счет исполь зования для изготовления маски системы из двух резистивных слоев, разделенных тонкой металлической пленкой. Верхний тонкий слой служит для получения рисунка путем электронно лучевого экспонирования, а нижний, толстый слой используется при рентгеновском экспонировании.
В последние годы в элекгронолитографии, как и во всей микро электронной технологии, наметилась тенденция к замене „мок рых” технологических операций „сухими”, что позволяет прин ципиально по-новому организовать технологический процесс и значительно повысить качество изготавливаемых приборов. Весьма перспективным для субмикронной технологии может оказаться нанесение резистивных слоев и их проявление с ис пользованием топохимический реакций, протекающих с учас тием фотоактивированных атомов и молекул, адсорбированных на поверхности подложки [109].
Рассмотрим основные разновидности электронолитографии. При последовательной электронолитографии экспонирование топо логии рисунка осуществляют путем сканирования электронного луча по поверхности пластины,покрытой резистом, с помощью сис тем программного управления и ЭВМ. На рис. 41 дано схематичес кое изображение типичных электронно-оптических систем электронолитографическнх установок [159]. Такие установки имеют много общего с растровыми электронными микроскопами [64].
8б
Рис. 41. Сканирующие электронолитографические установки:
а - система с круглым гауссовым лучом; б - система с прямоугольным се чением луча; в - система с круглым сечением луча; /-источник электро нов; 2 — апертура рассеяния; 3 - уменьшающая линза; 4 -устройство гашения луча; 5 - уменьшающая линза; 6 - апертура, ограничивающая луч; 7 - отклоняющее устройство; 8 - уменьшающая линза; 9 - ми шень; 10 - конденсорная линза; 11 —квадратная формирующая аперту ра; 12 —оконечная линза; 13 - увеличивающая линза; 14 - круглая фор мирующая лннэа-
Традиционными источниками электронов в электронолито графических установках являются шпилькообраэные вольфрамо вые катоды, которые работают при температуре 2500...3000 К и обеспечивают яркость 104 А/(см2 • ср) при ускоряющем нап ряжении 10...30 кВ. Большей эмиссионной способностью и вы сокой стабильностью обладают катоды из LaB6, имеющие более высокое отношение электронной эмиссии к скорости испарения, чем. вольфрамовые катоды, и в несколько десятков раз более высокую яркость.
Разработана принципиально новая конструкция электронной пушки с катодом с полевой эмиссией, создающая электронный пучок, ток которого примерно в 10 раз больше, чем для подо гревных катодов, и более чем в 100 раз превышает ток катодов с полевой эмиссией, используемых в электронных микроскопах. Плотность тока пучка составляет 1500 А/см3. Достоинством ка тодов с полевой эмиссией является отсутствие свойственной тер мокатодам хроматической аберрации, поскольку все электроны в пучке обладают одинаковой энергией.
87
В большинстве сканирующих систем используются электрон ные пучки с гауссовым распределением плотности тока, создаю щие на поверхности пластины круглое пятно. Теоретически элек тронный пучок может быть сфокусирован до размеров, опреде ляемых дифракционным пределом. На практике минимальный размер неотклоненного пучка сильно зависит от ограничений, накладываемых аберрациями, присущими электронной оптике и пучку. Как правило, для обеспечения хорошей четкости литой ширину пучка выбирают равной примерно одной четвертой ши рины линии на рисунке. Размер луча легко регулируется путем изменения фокусного расстояния электронных линз. Недостат ком сканирующих систем с лучом круглого сечения с гауссовым распределением плотности тока является их низкая производи тельность. Поэтому в дальнейшем их использование ограничится исследованиями в наномикронном диапазоне геометрических размеров создаваемых структур, изготовлением прецизионных шаблонов.
С целью ускорения электронолитографического процесса бы ли разработаны сканирующие установки с электронным пучком, имеющим прямоугольное сечение переменного формата. Ширина луча выбирается несколько меньшей или равной минимальному размеру элемента рисунка, формируемого на пластине. Поэтому за одинаковое время пучком с прямоугольным сечением можно проэкспонировать значительно большую часть рисунка схемы, чем в традиционных сканирующих системах. Вообще формирую щие апертуры могут иметь произвольную конфигурацию, поз воляя преодолевать ограничения прямоугольных геометриче ских форм.
Наиболее прогрессивным методом формирования пучка яв ляется метод проецирования символов. Он обеспечивает одно временное проецирование комплексных ячеек рисунка, содер жащих множество точек изображения, и предельную скорость экспонирования. Сложность конфигураций формирующих апер тур определяет уровень специализации устройств такого типа. Этот метод электронолитографии наиболее перспективен для крупносерийного производства СБИС.
Для вычерчивания топологии ИС применяют два способа пере мещения пучка электронов по подложке: растровое и вектор ное сканирование [40, 59,74, 75,159]. При растровом сканиро вании пучок проходит по всей поверхности пластины, включаясь и выключаясь в соответствии с заданным рисунком. При растро вом скаштровашш можно создавать как позитивные, так и нега тивные изображения. Часто одного цикла сканирования для пол ной экспозиции резиста оказывается недостаточно и приходится
88
проводить несколько таких циклов. Поскольку во всех циклах луч перемещается по одной и той же траектории, искажения, вы* эываемые вихревыми токами и гистерезисными явлениями в отклоняющей системе, несложно компенсировать.
При векторном сканировании луч перемещается только по тем участкам пластины, которые должны быть проэкспонированы. Здесь ошибки в системе отклонения недопустимы. Экспони рование каждого элемента рисунка может выполняться путем последовательного передвижения пучка вдоль точек для созда ния рисунка или осуществления режима линейной развертки вдоль простых растровых фигур типа прямоугольник, паралле лограмм и другие простые фигуры, на которые могут быть раз биты сложные рисунки [40]. Пилообразное напряжение разверт ки вырабатывается только на протяжении строки указанных фи гур, длина строки задается цифровыми кодами. Выбор одного из возможных вариантов движения пучка определяется конфи гурацией микроэлектронной структуры.
Векторное сканирование особенно эффективно в тех случаях, когда различные участки рисунка в зависимости отих местополо жения требуют различной дозы экспонирования. Подобного рода ситуа1щя возникает тогда, когда размеры элементов рисунка составляют микрометры (и меньше) и вследствие эффекта бли зости происходит частичная засветка соседних участков. При векторном сканировании корректирующие данные легко вклю чить в описание рисунка. Для осуществления такого сканирова ния необходимы прецизионные отклоняющие устройства, удов летворяющие противоречивым требованиям высокой точности и быстродействия, а также высокоточные цифро-аналоговые преобразователи [75].
Поскольку площадь дюля экспонирования при последователь ной электронолитографии ограничена несколькими квадратны ми миллиметрами, то для обработки всей пластины ее необходим мо перемещать. Известны два подхода: с непрерывно движу щимся столом и шаговый. В первом случае растровое сканирова ние луча и перемещение стола производится в ортогональных направлениях (рис. 42, а) [73, 159]. Скорость движения стола выбирается такой, чтобы за время перемещения луча вдоль ли нии сканирования и обратно стол сместился на ширину линии. Такие системы более производительны, они предъявляют менее жесткие требования к электронной оптике и отклоняющим сис темам, так как угол отклонения луча невелик. Совмещение ри сунка производится один раз для всей пластины,.но при этом не обходима корректировка дрейфа луча.
В шаговых системах вначале производится экспонирование фрагмента рисунка пластины в пределах поля сканирования, за-
89
Рис. 42. Схематическое изоб ражение различных вариан тов размещения рисунка на большой площади:
а - непрерывное перемеще ние пластины с одновремен ным растровым сканиро ванием; б - шаговое пере мещение в системах с век торным сканированием; в — шаговое перемещение в сис темах с растровым ска нированием
тем рабочий стол с образцом перемещается в новое положение
иначинается экспонирование следующего фрагмента. Рис. 42,6,
виллюстрирует применение шагового перемещения стола в сис темах с векторным и растровым сканированием. Особенно эф фективно сочетание шагового подхода с векторным сканирова нием. Шаговые системы применяются при изготовлении БИС с особо малыми размерами элементов, когда за один прием пол ностью экспонируется вся структура и, следовательно, ошибки сшивания частей рисунка, обусловленные неточностью переме щения стола, становятся несущественными. Дрстоинством мето да является малая чувствительность к дрейфу луча и искривле нию пластины.
Совмещения в электронолитографических устройствах произ водятся по специальнымметкам (юсшровочным знакам), наноси-
90