- •1. Электрооптический эффект Поккельса
- •2. Призменные дефлекторы
- •1. Электрооптический эффект Поккельса. Продольный электрооптический эффект (эоэ)
- •1. Электрооптический эффект Поккельса
- •2. Поляризационные призмы.
- •1. Индикатриса показателя преломления
- •2. Акустооптический дефлектор
- •1. Поперечный электрооптический эффект. Состояние поляризации на выходе кристалла в зависимости от разности фаз.
- •2. Фазовые пластинки.
- •1. Электрооптический эффект Поккельса
- •1. Анизотропные кристаллы. Индикатриса показателя преломления.
- •2. Стабилизация частоты излучения с использованием ячейки Зеемана.
- •1. Температурная компенсация в модуляторах
- •2. Призменные дефлекторы.
- •1. Дефлекторы с дискретным отклонением луча.
- •2. Амплитудный модулятор излучения с поперечным эоэ.
- •1. Акустооптический дефлектор.
- •2. Призменные дефлекторы.
- •1. Температурная компенсация в модуляторах
- •2. Схема модуляции добротности на электрооптическом кристалле.
- •1. Конструкция амплитудного модулятора излучения с поперечным эоэ
- •2. Поляризационные призмы.
- •1. Поляризационные призмы.
- •2. Одноосные и двуосные кристаллы. Обыкновенный и необыкновенный лучи. Двулучепреломление. Фазовая задержка.
- •1. Акустооптические модуляторы света.
- •2. Параметры дефлектора.
- •1. Максимальный угол отклонения.
- •6. Чувствительность отклонения
- •1. Оптический вентиль
- •2. Стабилизация частоты излучения по Лэмбовскому провалу.
- •1. Дефлекторы с дискретным отклонением луча
- •2. Метод термокомпенсации частоты излучения.
- •1. Параметры дефлектора
- •1. Максимальный угол отклонения.
- •6. Чувствительность отклонения
- •2 . Метод термостабилизации частоты излучения.
- •1. Фазовые пластинки.
- •2. Стабилизация частоты лазерного излучения.
1. Акустооптический дефлектор.
В ыходной угол Брегга зависит от отношения поэтому меняя частоту ультразвука можно менять направление выходного луча при постоянном входном угле Брегга. В идеальном случае кажется, что для того, чтобы получить изменения угла Брегга на выходе нужно изменить угол Брегга на входе. Однако за счет естественной расходимости входного луча и ультразвуковой волны в кристалле можно получить сканирование на выходе, даже не меняя входной угол Брегга.
Разрешающая способность такого дефлектора , где девиация УзВ частоты в процессе сканирования; – скорость распространения УзВ в материале
Разрешающая способность прямо пропорциональная девиации и обратно пропорциональна скорости распространении. Не зависит от длины волны света.
2. Призменные дефлекторы.
Л уч света подает на призму под углом .
Угол – это угол между проходящем лучом и нормалью.
Угол – это угол между выходным лучом и нормалью. Этот угол призмы зависит от показателя преломления вещества, из которого изготовлена призма. Величину показателя преломления призмы можно изменять с помощью электрического поля. К боковым граням призмы прикладывается управляющее напряжение.
Изменение показателя преломления приводит к сканированию выходного луча в пределах:
Разрешающая способность дефлектора
Для уменьшения потерь света за счет отражения на входной поверхности дефлектора используется нормальное падение света на отклоняющую призму
Можно использовать двухпризменную систему расположенных под углом 90 . Тогда можно сканировать лазерный луч в двух плоскостях.
С градиентом показателя преломления
В средах с переменным показателем преломления луч света искривляется пропорционально градиенту показателя преломления. На этом эффекте основаны сканирующие системы, в которых с помощью электрических полей или упругих напряжений создается переменный во времени градиент
Если луч света распространяется в среде в направлении, перпендикулярном градиенту показателя преломления, то он отклоняется в сторону возрастания показателя преломления на угол , где – путь луча в среде
Градиент показателя преломления может быть создан в электрооптическом кристалле, находящемся в неоднородном электрическом поле. Значительный градиент показателя преломления можно получить за счет фотоупругости
Билет №11
1. Температурная компенсация в модуляторах
Изменение окружающей температуры оказывает влияние на величину фазового сдвига. Рассмотрим схему компенсации температурной нестабильности:
И спользуется, система из двух одинаковых кристаллов, повернутых относительно друг друга на 90°. Плоскость поляризации входного луча должна быть под углом 45° к граням кристалла. Это делается для того, чтобы амплитуды парциальных волн были одинаковыми.
К омпенсация нестабильности: компоненты вектора поляризации
При таком расположение электрооптических кристаллов уходы разности фаз в обоих кристаллов взаимно компенсируются, а разности фаз, обусловленные электрическим полем, суммируются.
, где