- •1.Вклад русских и зарубежных ученых в развитие электротехники
- •2 Соединение трехфазных потребителей в «звезду»
- •3.Основные сведения об электрическом поле
- •4.Первый закон Киргофа
- •5.Энергия электрического поля. Энергия магнитного поля.
- •6.Линейная цепь переменного тока с реальным конденсатором
- •7.Соединение трехфазных потребителей в «треугольник»
- •8.Напряженность электрического поля
- •10.Поляризация диэлектриков. Виды поляризации.
- •11.Магнитные цепи. Прямая и обратная задачи
- •12.Последовательное соединение индуктивности и емкости на переменном токе.
- •17.Разветвленная неоднородная магнитная цепь
- •18.Напряжение в электрическом поле
- •19.Закон электромагнитной индукции
- •20.Пробой диэлектриков. Виды пробоев
- •21.Заряд-разряд конденсатора
- •22.Электрический ток проводимости
- •23.Параллельное соединение пассивных элементов
- •24.Электрическая емкость
- •25.Трехфазное напряжение
- •26.Величина и направление электрического тока
- •27. Смешанное соединение пассивных элементов. Метод свертывания.
- •28.Соединение конденсаторов.
- •29.Правило правой руки
- •30.Закон Ома
- •31.Последовательное соединение индуктивности и емкости на переменном токе
- •32.Теорема Остроградского-Гаусса
- •33.Преобразование «треугольника» сопротивлений в звезду Причина преобразования треугольника в звезду
- •Формулы для расчета преобразования треугольника в звезду
- •34. Закон коммутации
- •35.Взаимное преобразование электрической и механической энергии
- •36.Сверхпроводимость
- •37.Линейная цепь переменного тока с реальным конденсатором
- •38.Магнитный поток, магнитосцепление
- •39.Преобразование «звезды» сопротивлений в треугольник
- •40.Линейная цепь переменного тока с реальной индуктивностью
- •41.Сверхпроводимость
- •42.Метод узловых напряжений
- •43.Магнитное поле цилиндрической катушки
- •44.Метод узловых и контурных уравнений
- •Метод контурных токов
- •45.Фазное и линейное напряжение
- •46.Векторная диаграмма
- •47.Электрическая цепь и ее основные элементы
- •48.Метод контурных токов
- •49.Взаимоиндуктивность
- •50.Линейные цепи переменного тока. Цепь с активным сопротивлением
- •Цепь переменного тока с индуктивным сопротивлением.
- •51.Фазные и линейные токи
- •Четырехпроводная система трехфазного тока
- •52.Закон электромагнитной индукции
- •53.Источники электрической энергии
- •54.Закон Кулона
- •55.Магнитное поле в ферромагнитиках
- •56.Разветвленная неоднородная магнитная цепь
- •57.Закон Ленца
- •58.Реактивная мощность. Поверхностный эффект
- •59.Напряженность магнитного поля
- •60.Магнитные цепи. Прямая и обратная задачи
- •61.Соединение трехфазных потребителей в «звезду»
- •62.Магнитное сопротивление
59.Напряженность магнитного поля
Напряженность магнитного поля можно определить с помощью силы, которая действует на помещенный в поле пробный магнит. Так как магнитные полюсы не существуют по отдельности, на северный и южный полюсы пробного магнита действуют противоположно направленные силы, и возникает момент пары сил. Этот момент характеризует величину напряженности поля в данном месте.
НАПРЯЖЁННОСТЬ МАГНИ́ТНОГО ПО́ЛЯ, векторная физич. величина, определяемая равенством
H=Bμ0−M,H=Bμ0−M,
где BB – магнитная индукция, μ0μ0 – магнитная постоянная, MM – намагниченность среды. В случае вакуума M=0M=0 и B=μ0HB=μ0H, т. е. векторы BB и MMотличаются друг от друга постоянным множителем. Н. м. п. входит в одно из Максвелла уравнений:
rotH=j+jсм,rotH=j+jсм,
где jj – плотность тока проводимости, обусловленного перемещением электрич. зарядов; jсм=∂D/∂tjсм=𝜕D/𝜕t – плотность тока смещения; DD – вектор электрич. индукции. Намагниченность среды MM связана с токами намагничивания – усреднёнными по физически малому объёму молекулярными токами (токами, связанными с движением электронов в молекулах вещества): rotM=jмrotM=jм, где jмjм – плотность тока намагничивания. Н. м. п. является удобной вспомогательной величиной, введение которой упрощает расчёт магнитного поля в веществе, т. к. в уравнение Максвелла для rotHrotHне входит плотность тока намагничивания jмjм. Для высокочастотных переменных электромагнитных полей разделение плотности тока намагничивания jмjм и плотности тока смещения jсмjсм неоднозначно, поэтому и определение Н. м. п. в этом случае условно.
60.Магнитные цепи. Прямая и обратная задачи
Смотреть 11
61.Соединение трехфазных потребителей в «звезду»
Смотреть 2
62.Магнитное сопротивление
Магни́тное сопротивле́ние, характеристика магнитной цепи, отношение магнитодвижущей силы F в цепи к созданному в ней магнитному потоку Ф. Магнитное сопротивление однородного участка магнитной цепи вычисляется по формуле Rm = l / mm0S (l и S — длина и поперечное сечение участка магнитной цепи, m — относительная магнитная проницаемость материала цепи, m0 — магнитная постоянная). В случае неоднородной магнитной цепи, состоящей из однородных последовательных участков с различными l, S, m, ее магнитное сопротивление равно сумме Rm однородных участков. Расчет магнитного сопротивления является приближенным, так как формула не учитывает: «магнитные утечки» (рассеяние магнитного потока в окружающем цепь пространстве), неоднородности магнитного поля в цепи, нелинейную зависимость магнитного сопротивления от поля. Единицей измерения в Международной системе единиц служит ампер на вебер (а/вб).