1.5.2. Магнитные моменты электрона и атома. Атом в магнитном поле

Для того чтобы более детально разобраться с природой намагничивания и объяснить существование различных видов

магнетиков, необходимо обратиться к внутреннему строению вещества и рассмотреть магнитные свойства атомов и особен- ности их поведения в магнитном поле.

Согласно представлениям классической физики, электроны в атоме движутся по замкнутым орбитам, образуя систему орбитальных токов. Электрон, движущийся по орбите радиуса r со скоростью (рис.1.11), образует круговой ток

. (1.53)

Орбитальному току соответствует орбитальный магнитный момент электрона

. (1.54)

Движущийся по орбите электрон обладает также моментом импульса или орбитальным механическим моментом

. (1.55)

Поскольку направления скорости электрона и орбиталь- ного тока, вызванного его движением, противоположны, то противоположны также и направления векторов и (рис.1.11).

Рис.3.1

Отношение орбитального магнитногo и механического моментов получило название гиромагнитного отношения

, (1.56)

г

Рис.1.9

де знак минус обусловлен взаимно противоположным направлением векторов и .

Кроме орбитальных моментов и , электрон обладает ещё собственным механическим моментом L_S, получившим название спина, и связанного с ним собственным магнитным моментом P_ms, гиромагнитное отношение которых в два раза больше орбитального

. (1.57)

Установлено, что для электрона

и (1.58)

, (1.59)

где , - магнетон Бора, представляю- щий естественную единицу магнитного момента.

Результирующий магнитный момент атома или молекулы вещества равен векторной сумме орбитальных и спиновых магнитных моментов электрона

. (1.60)

Измерения магнитных моментов атомов дали для большин- ства из них значение порядка нескольких магнетонов Бора.

Рассмотрим теперь влияние магнитного поля на движение электронов в атомах. Пусть орбита электрона ориентирована так, что вектор орбитального магнитного момента составляет с направлением некоторый угол  (рис.1.12). В данном случае на орбиту электрона будет действовать вращательный момент

, (1.61)

под действием которого векторы и будут совершать прецессию, т. е. конусообразное движение вокруг вектора .

Рис.1.12

Угловая скорость прецессии совпадает по направлению с вектором индукции и определяется выражением

. (1.62)

Из данной формулы следует, что скорость прецессии не зависит ни от угла , ни от радиуса орбиты, ни от скорости электрона и, следовательно, одинакова для всех электронов, входящих в состав атома.

Прецессия электронных орбит приводит к появлению дополнительного тока

. (1.63)

Этот ток создает индуцированный магнитный момент, направленный против внешнего поля

. (1.64)

Здесь - проекция площади орбиты на плоскость, перпенди- кулярную магнитному полю B.

Наведение магнитного момента против поля свойственно всем атомам, находящимся в магнитном поле, и называется диамагнитным эффектом.

1.5.3. Диа -, пара - и ферромагнетики

К диамагнетикам относятся вещества, магнитные моменты атомов которых в отсутствие внешнего магнитного поля равны нулю. Диамагнетиками являются инертные газы, вода, стекло, мрамор, большинство органических соединений, многие металлы (висмут, цинк, золото, серебро, медь, ртуть и другие).

При внесении такого вещества в магнитное поле в каждом его атоме или молекуле за счет прецессионного движения электронных орбит наводится магнитный момент (1.64), направленный противоположно вектору , что приводит к уменьшению суммарного магнитного поля. Таким образом, для диамагнетиков магнитная восприимчивость имеет отрицательное значение, а магнитная проницаемость . Величина  диамагнетиков не зависит от температуры и напряженности магнитного поля. Процесс намагничивания диамагнетиков характеризуется линейной зависимостью от (рис.1.13, кр.1).

К парамагнетикам относятся вещества, атомы которых в отсутствие внешнего магнитного поля обладают магнитным моментом.

Однако, намагниченность парамагнетика равна нулю, так как из - за теплового движения магнитные моменты атомов

ориентированы беспорядочно. При внесении парамагнетика в магнитное поле, наряду с возникшей прецессией электронных орбит и появлением индуцированного момента происхо- дит ориентация магнитных моментов атомов по направлению поля. При этом положительный магнитный момент оказывается значительно больше, чем отрицательный индуцированный момент, в результате чего парамагнетик намагничивается по полю. Таким образом, процесс намагничивания парамагнетиков во многом аналогичен тому, как поляризуется диэлектрик, состоящий из полярных молекул.

Кривая намагничивания парамагнетика (рис 1.13, кр.2) свидетельствует о явлении насыщения, которое связано с ориентационным упорядочением магнитных моментов атомов вещества. Тепловое движение молекул препятствует этому процессу, поэтому в не очень сильных магнитных полях восприимчивость парамагнетика оказывается обратно пропорциональной температуре

, (1.65)

где С – константа парамагнетика. Это соотношение носит название закона Кюри.

Парамагнетиками являются щелочные и щелочно- - земельные металлы, редкоземельные элементы, алюминий, платина, кислород, окись азота и другие вещества.

К ферромагнетикам относят вещества, которые обладают спонтанной (самопроизвольной) намагничен-ностью. Типичные представители ферромагнетиков – это железо, кобальт, никель и их сплавы.

Характерной особенностью ферромагнетиков является нелинейная зависимость J(H) и B(H). Уже при небольших значениях H намагниченность достигает насыщения J_нас (рис.1.14), тогда как зависимость B(H) продолжает расти с увеличением H по линейному закону (рис.1.15), согласно уравнению

B = _H + _J_нас.

Рис.1.13 Рис.1.14 Рис. 1.15

Ввиду нелинейной зависимости B(H) магнитная проницаемость ферромагнетика также является функцией H (рис.1.16). Вначале она быстро растет с увеличением H, достигает максимума, а затем убывает, стремясь к единице в очень сильных намагничивающих полях.

Второй отличительной особенностью ферромагнетиков является гистерезис намагничивания. При медленном циклировании магнитного поля получается петля гистерезиса, внутри которой расположена основная кривая намагничивания (рис.1.17). Величина B_ост называется остаточной индукцией, а H_с – коэрцитивной силой, представляющей собой напряженность размагничивающего поля, при котором остаточная индукция обращается в ноль. Площадь петли гистерезиса пропорциональна количеству теплоты, выделяющейся в единице объема ферромагнетика за цикл перемагничивания.

В зависимости от значения коэрцитивной силы различают магнитомягкие и магнитотвердые материалы. Первые отличаются малым значением H_к и малыми потерями энергии при перемагничивании. Эти материалы используются для изготовления сердечников трансформаторов. Магнито- твердые материалы, характеризующиеся широкой петлей гис- терезиса (H_к – велико), используются для изготовления посто- янных магнитов.

Рис.1.16

Рис.1.17

Ответственными за магнитные свойства ферромагнетиков являются нескомпенсированные спиновые магнитные моменты электронов, взаимодействие которых приводит к возникновению областей спонтанного намагничивания, называемых доменами. Линейные размеры доменов порядка см. В пределах каждого домена ферромагнетик намагничен до насыщения и обладает определенным магнитным моментом. Направления этих моментов различны, так что в отсутствие внешнего поля суммарный момент ферромагнетика может быть равен нулю.

При постепенном увеличении напряженности внешнего магнитного поля происходит рост благоприятно ориенти- рованных доменов, т. е. тех доменов, моменты которых составляют с небольшой угол. На начальной стадии намагничивания этот процесс носит плавный и обратимый характер. В дальнейшем, из-за наличия в образцах различных дефектов, мешающих плавному смещению доменных границ, наблюдаются скачкообразные изменения J (эффект Баркгаузена). Наконец, в области близкой к насыщению, наблюдается поворот магнитных доменов в направлении поля. Последние процессы являются необратимыми, что и служит причиной гистерезиса.

Для каждого ферромагнетика имеется определенная температура T_с, при которой области спонтанного намагничивания распадаются, и вещество утрачивает ферромагнитные свойства. Эта температура называется точкой Кюри.

При температуре выше точки Кюри ферромагнетик становится обычным парамагнетиком, магнитная воспри- имчивость которого подчиняется закону Кюри-Вейса

. (1.66)

При охлаждении ферромагнетика ниже точки Кюри его магнитные свойства восстанавливаются.