- •Предисловие к первому и второму изданиям
- •Предисловие к третьему изданию
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.1. Вывод обобщённых уравнений Максвелла – Лоренца из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.4. Обобщённые уравнения колебаний электрического и магнитного полей
- •2.5. *Изучение вопроса об инвариантности обобщённых и классических уравнений Максвелла при преобразовании Галилея
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •4.1. Уравнения малых колебаний эфира. Некоторые волновые решения исходных уравнений эфира
- •4.2. Непригодность квантовой механики для полноценного описания природы
- •4.2.1. Анализ основ квантовой механики с позиций методологии математического моделирования
- •4.2.2. Вывод уравнения Шрёдингера из уравнений эфира. Эфирная интерпретация волновой функции. Ошибочность отождествления частицы и волны
- •4.2.4. Неадекватность интерпретации экспериментов, якобы обосновывающих квантовую механику
- •4.2.5. Основные выводы
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •9.1. Основной закон электромагнитной индукции
- •9.2. Галилеева инвариантность основного закона электромагнитной индукции
- •10. Вихревое движение
- •10.1. Замкнутая вихревая трубка как основная устойчивая структура вихревого движения эфира
- •10.2. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •11. Внешняя сила, действующая со стороны среды на завихренное течение эфира. Обобщение силы Жуковского для случая трёхмерного частично или полностью проницаемого объекта
- •11.1. Обобщение силы Жуковского
- •11.2. Движение элементарного объёма эфира в сильных внешних магнитном и электрическом полях. Ларморовский радиус вращения элементарного объёма эфира. Циклотронный эфирный резонанс
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли. Эффекты, обусловленные уравнением состояния эфира
- •14.1. Теорема Бернулли в эфире. Сравнение интеграла Бернулли с уравнением состояния эфира
- •14.3. Механизм воздействия обобщённой силы Жуковского
- •14.4. Принцип перемещения в эфире без отбрасывания количества движения
- •14.5. Плотность кинетической энергии эфира в электроне и протоне. Технологии, основанные на превращении осязаемой материи в поток эфира. Эфиробарический боеприпас
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения. Гравитационная и инертная массы
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.8. Магнитная энергия замкнутого проводника с током в магнитном поле. Плотность магнитной энергии в цепи
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Эксперимент для проверки закона сохранения заряда объектом на длительном промежутке времени
- •18.16. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Потоки эфира, создаваемые доменом и постоянным магнитом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •21.16. Плотность тока эфира в газовом разряде
- •21.17. Нецелесообразность применения понятия термодинамической энтропии в модели эфира
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •22.2. Объекты, обладающие массой. Оценка скорости вращения гравитационного потока эфира вокруг Земли, его градиента давления и давления
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира и его изменение
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Эксперименты В.В. Чернова по изменению силы тяжести. Создание фантомов в эфире вращающимся стальным маховиком, электрическим током и крутящимся магнитом
- •23.10.4. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.5. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •23.12. Аномалии орбит первых спутников Фон Брауна
- •23.13. Эфирная интерпретация принципа работы электродвигателя на подшипниках
- •23.13.1. Простейшая эфирная модель электродвигателя на подшипниках
- •23.13.2. Анализ эфирной модели
- •23.13.3. Выводы и перспективы применения
- •23.14. Странное излучение, наблюдаемое при низкотемпературных ядерных реакциях (LENR)
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •26. Информационная составляющая биологических систем и её проявления
- •27. «Путешествия» во времени
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Литература, добавленная в 3-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний об изданиях книги
- •Фальсификации, искажения, непонимание методологии и результатов книги
Направление силыΓв формуле (134) определяется знаком циркуляции скорости и ориентацией приложенной внешней скорости .
Согласно третьему закону Ньютона, со стороны области
(или ) на среду действует противоположно направленная сила |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. Поэтому формулы (130)–(134) позволяют вычислять |
|||||||||
силу, действующую со стороны области |
|
(или |
|
) с заданными |
||||||
− ( ) |
|
|
|
|
|
|
|
|||
в ней |
|
|
и |
|
на окружающую среду, в |
результате мгновенного |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
приложения к точкам этой области внешней скорости . |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В самом общем случае для детального расчёта взаимодействия потоков эфира необходимо численное решение исходной
системы уравнений (4)–(6). Однако полученные аналитически результаты уже позволяют сделать важный вывод о том, что воздействие потока эфира на объект может осуществляться не только локально вблизи его поверхности, но и на расстоянии от объекта, в том числе значительном, посредством воздействия натекающего
со скоростью |
потока эфира на окружающий объект вихрь. |
||
Например, если |
объект вморожен в вихревую область |
|
боль- |
|
внешнего |
||
шого размера, то он может сразу ощутить воздействие |
|
|
потока эфира, до того как этот поток достигнет самого объекта. Подчеркнём, что эффект вихревого силового воздействия
потока на объект имеет место и в несжимаемой среде, когда отсутствует лобовое сопротивление набегающему потоку (пара-
докс Даламбера [26, п. 100; 15, с. 172, 303]).
11.2.Движение элементарного объёма эфира в сильных внешних магнитном и электрическом полях. Ларморовский радиус вращения элементарного объёма эфира. Циклотронный эфирный резонанс
В данном разделе предложена методика, открывающая широкие перспективы для создания и применения эфирных технологий, основанных на управлении движением эфира и увеличении его кинетической энергии. Приведённые здесь результаты получены Ф.С. Зайцевым.
184
Покажем, что в сильных внешних магнитном |
|
и электри- |
||
ческом |
|
полях уравнение движения элементарного объёма |
||
|
|
ext |
|
|
|
простейшем случае имеет тот же вид, что и уравнение |
|||
эфира в ext |
|
|
|
движения заряженной частицы, но с другими коэффициентами
при |
|
|
|
|
|
и |
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рассмотрим уравнение движение (5) элементарного объёма |
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
ext |
|
|
ext |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
под действием |
||||||||||
эфира, имеющего скорость |
и плотность |
||||||||||||||||||||||||||||||||
плотности внешней силы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, где |
|
|
– |
||||||||||||||||||||
плотность обобщённой |
силы Жуковского (131), |
|
– внешнее |
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
= / + ,0 |
ext |
|
|
/ |
|
||||||||||||||||||||||||||
электрическое поле. Подчеркнём, что поле |
|
|
|
|
входит в правую |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ext |
|
|
|
|
часть уравнения (5) именно со знаком «+» по аналогии с |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ext |
|
|
|
|
|
внеш- |
|||
|
|
|
в формуле (5), так как, например, в установившимся |
= |
|||||||||||||||||||||||||||||
нем течении |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(72). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
− |
|
|
|
|
сила, обусловленная градиентом давления течения |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
Если |
|
,0 |
ext |
= − ext |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
эфира |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
(15), много меньше |
|
покомпонентно, то |
|||||||||||||||||||||
уравнение (5) принимает вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
− = ( |
|
) |
= |
|
|
|
+ ,0 |
ext. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
обобщённой силы Жуковского |
|
|
|
|
вычисля- |
|||||||||||||||||||
|
|
Плотность |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/ |
|
|
|
|||||||||
ется по формуле (131) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
= × × ( ext) |
+ |
|
ext × ( |
× ), |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
течения эфира, определяющая маг- |
|||||||||||||||||
где |
|
|
– скорость внешнего |
|
|
|
2 |
|
|
|
(21). |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
нитное и электрическое поля |
|
|
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
ext |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ext |
|
|
ext |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
Имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
× ( × ) + ,0 ext, |
||||||||||||||||||
|
|
= × × ,0 ext + 2 ext |
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
185 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= ,0 |
× |
ext |
+ |
2 |
ext × ( × ) + ,0 ext. |
|||||
Уравнение |
упрощается |
, |
|
|
|||||||
можно пренебречь: |
|
|
если вторым членом в правой части |
||||||||
|
+ ,0 ext, ≡ . |
|
|||||||||
|
= |
|
|
× |
|
||||||
|
|
|
,0 |
|
ext |
|
|
|
(135) |
Траектория элементарного объёма эфиранаходится по скорости
= .
Сопоставим уравнение (135) с описанием движения заряженной частицы.
Рассмотрим известные уравнения для траектории частицы с
зарядом |
и массой |
|
, движущейся в полях |
ext |
и |
ext |
под дей- |
|||||||
ствием |
силы Лоренца [55, с. 19], |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(136) |
|
|
|
= × ext + ext, |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
= . |
|
|
|
|
|
||
Сравним уравнения движения (135) и (136). |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ускорение в левой части (135) при использовании лагран- |
||||||||||||||
жева описания среды |
|
, где |
|
– переменная величина, а – |
||||||||||
постоянный радиус- |
вектор точки начального положения элемен- |
|||||||||||||
|
( , 0) |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
тарного объёма, определяется(дифференцированием, 0) по времени функции одной переменной , см., например: [21, с. 144].
186
Описание движения материальной точки (136) всегда проводится в лагранжевом подходе, так как всегда отслеживается дви-
жение этой точки, а не прохождение разных точек через заданную. |
|||
Итак, левые части |
|
( , 0) |
|
Поэтому ускорение также вычисляется дифференцированием |
|||
функции одной переменной |
|
по времени [68, с. 62, 22]. |
|
|
уравнений (135) и (136) имеют одно и то |
же определение. Векторы и векторное произведение в правых частях (135) и (136) также определяются одинаково. Таким образом, векторы и все операции с ними имеют одинаковый математический смысл как в лагранжевой форме уравнения (135), так и в уравнении (136).
Уравнение (136) для функции |
|
переходит в уравнение (135) |
|||||||||||||||||||||
константу |
|
|
|
, |
|
> 0 |
|
|
|
|
/( ) |
|
|
|
|
|
|
||||||
для функции |
в лагранжевом |
описании, если в (135) заменить по- |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
( / ) ext |
|
,0 ext |
|
|||||||||||||||||
этом, как |
|
,0/ |
|
ext |
|
ext/ |
|
|
|
||||||||||||||
ложительную |
при |
|
|
|
константу |
|
|
|
|
на положительную |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
на |
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
, |
на |
|
|
. При |
уравнения (135), а значит и функция |
|
|
|
|
|
|
|
= ( , 0) |
|||||||||||||||
|
|
отмечалось, все операции с векторами, фигурирующие в |
|||||||||||||||||||||
уравнениях, определены одинаково. Поэтому решение |
|
|
|||||||||||||||||||||
шения |
= ( , 0) |
уравнения (136) с |
= / |
|
получается из ре- |
||||||||||||||||||
стью до обозначений. Поэтому ( ) |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
помощью той же замены. |
|||||||||||||||||||||||
|
( ) |
|
получается из ре- |
||||||||||||||||||||
шения |
|
|
|
заменой |
|
на . |
|
|
|
и |
|
( ) |
|
|
|
|
|
||||||
Уравнения для траекторий |
|
|
|
|
идентичны с точно- |
||||||||||||||||||
|
( ) |
|
|
|
|
|
|
|
решение |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Таким образом, замена |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
при |
> |
0 на |
,0 |
, |
ext на |
|
ext |
, |
|
(137) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
на |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
ext на ,0 ext, |
|
|
|
|
|
|
|
позволяет использовать все известные сведения о движении положительно заряженнойext частицы в произвольныхext заданных внешних магнитном и электрическом полях для описания движения элементарного объёма эфира в таких полях при
187
условии, что возникающая в них обобщённая сила Жуковского
(магнитная) и/или электрическая сила больше силы, обусловлен- |
||
|
~ ext × ( × )/2 |
|
ной градиентом давления эфира, движущегося со скоростью и, |
||
что член |
|
мал. |
|
в обобщённой силе Жуковского |
Согласно уравнению (135), каждый элементарный объём в сильных магнитном и электрическом полях движется независимо от других элементарных объёмов. При этом линии тока эфира не пересекаются, если вектор скорости эфира, являющийся касательным к
линии тока, определён однозначно в каждой точке пространства. |
||||||||||||||||||||||||||
ext |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ext = 0 |
|
|
|
|
|
|
В слабо зависящем от времени и координат магнитном поле |
|||||||||||||||||||||||||
|
в отсутствие электрического поля |
|
|
заряженная ча- |
||||||||||||||||||||||
365] с |
|
|
|
|
|
|
ext |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и враще- |
||||
стица совершает поступательное движение вдоль |
|
|
||||||||||||||||||||||||
ние в поперечной к |
|
|
|
|
плоскости по окружности |
[28, т. 3, с. 237, |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
ext |
|
|||||||||||||||||||||
|
|
ларморовским радиусом |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
координат и выполнив в |
| || ext| |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
подстановку| ext|/ |
от времени и |
||||||||||||||||||||||||
|
Предположив слабую зависимость |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
окружности, по которой движется, |
|
|
|
|
(137), получаем радиус |
|||||||||||||||||||||
элементарный объём эфира |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
э, = |
,0 |
|
|
|
ext |
|
|
= |
|
,0 |
|
|
ext |
= |
ext . |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
По аналогии |
с| |
|
|/ |
|
|
|
|
| |
|
|
| |
| | |
|
|
|
||||||||||
ёма эфира. |
|
|
|
ларморовским радиусом заряженной частицы |
||||||||||||||||||||||
|
э, |
|
ларморовским радиусом элементарного объ- |
|||||||||||||||||||||||
будем называть |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
4 |
[Гаусс] |
|
|
|
= ,0 |
|
|
|
|
| | = 10 |
|
[см/с] ext = |
||||||||||||
0.02 ∙ 10 |
= 0.02 [Т] |
|
|
(246), |
э, |
≈ 4.5 [см] |
|
, |
||||||||||||||||||
|
Например, |
|
при |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
||||||||||
с той же |
|
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
получаем |
|
|
|
|
|
. Для срав- |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
elctr, ≈ |
|||||
нения ларморовские радиусы электрона и протона, движущиеся |
||||||||||||||||||||||||||
2.8 ∙ 10−5 |
[см] |
|
|
prot, |
≈ 0.052 [см] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
скоростью в том же магнитном поле, равны |
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
188 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Циклотронные частоты (угловые скорости вращения) [28, п.
86] эфира и заряженной частицы есть |
= . |
|
|
|||||||
э, = |
э, = |
|
и |
, = |
, |
|
|
|||
9, |
|
ext |
6 |
|
|
|
|
ext |
|
(138) |
|
|
[1/с] |
. |
|
|
э, ≈ 2.2 ∙ 10 |
4, |
elctr, |
||
≈ 3.5 ∙ 10 |
prot, ≈ 1.9 ∙ 10 |
|
|
|
|
|
||||
При тех же значениях параметров имеем: |
|
|
Соответствие между движением элементарного объёма эфира и положительно заряженной частицы позволяет предложить следующую достаточно общую схему накачки кинетической энергии в эфир.
Пусть элементарный объём эфира подвергается периодическому воздействию импульсного магнитного поля с длительно-
стью импульса |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Число |
оборотов элементарного объёма за один импульс вы- |
||||||||||||||
|
|
st |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
числяется как отношение∆ |
пройденного пути к длине ларморов- |
||||||||||||||
ской окружности |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
э |
= |
|
extst |
= |
|
|
st |
|
= |
st ext |
. |
||||
Число оборотов2 |
|
2может| быть|/| extдробным| 2. |
|||||||||||||
Пусть на каждом эимпульсе магнитного поля элементарный |
|||||||||||||||
объём приобретает приращение скорости |
|
под действием не- |
|||||||||||||
ствии сext |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
например, электрического |
|||||
которой внешней импульсной силы, |
|
|
|
|
|
||||||||||
ращения |
|
|
|
в |
|
|
|
|
э |
|
|
|
|
|
|
поля |
|
. Если за счёт подбора частоты этой силы в соответ- |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
числом оборотов |
|
добиться на каждом импульсе при- |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
направлении скорости |
|
, то величина скорости |
элементарного объёма эфира начнёт расти, причём в идеальном случае неограниченно. При этом увеличиваться будут скорости сразу всех элементарных объёмовэ эфира не зависимо от их текущих скоростей, так как число , а следовательно, и заданная по
189
Эффект |
|
| | |
нему частота внешней силы, не зависят от скорости элементар- |
||
ного объёма эфира |
. |
|
|
возрастания кинетической энергии эфира в такой |
схеме назовём циклотронным эфирным резонансом (ЦЭР) по аналогии с электронным и ионным циклотронными резонансами
(ЭЦР и ИЦР), см., например: [266]. |
|
|
|
|
|||
ловой скоростью ,0 ext = − ext |
|
|
|
|
|||
Принимая во внимание связь электрического поля с гради- |
|||||||
ентом давления |
ext |
|
(20), заключаем, что |
ext |
|
ext = |
|
|
|
|
(72) и магнитного поля с уг- |
||||
× ( ext) = 2 ext |
|
|
|
: |
|
||
|
|
вращения плотности потока |
|
|
уравнение(135) (или
его аналог) выполнено практически для любой среды, в которой могут существовать вихри, а не только в эфире.
Поэтому аналог ЦЭР может быть организован практически в любой среде, допускающей длительное существование вихрей.
Согласно (138), ЦЭР может инициироваться на звуковых частотах, величина которых значительно меньше гигагерцовых частот возбуждения ЭЦР, и мегагерцовых частот, необходимых для ИЦР. Это открывает широкие возможности для приложений, так как оборудование для получения колебаний в звуковом диапазоне частот является значительно более простым и дешёвым, чем оборудование для гигагерцовых и мегагерцовых диапазонов. Кроме того, наблюдение ЦЭР в различных опытах на звуковых частотах послужит ещё одним доводом в пользу существования эфира, если в таких опытах отсутствуют частоты возбуждения ЭЦР или ИЦР.
Подчеркнём, что эффект ЦЭР подтверждёнэкспериментально. К такому выводу приводит количественная эфирная интерпретация опытов Н. Теслы и братьев Корумов по созданию шаровой молнии, достаточно подробно изложенных в [267]. На ка-
чественном уровне данные опыты проанализированы в п. 24.4. Описание деталей многих экспериментов Н. Теслы отсут-
ствует, однако, судя по имеющимся данными, он использовал
190
именно ЦЭР для увеличения кинетической энергии эфира (накачки энергии в эфир) не только при получении шаровых молний (п. 24.4), но и в опытах с башней для транспортировки энергии и приёма её из ионосферы.
Серия новых экспериментов по подтверждению существования ЦЭР проведена под руководством Ф.С. Зайцева. В вакуумный стратифицированный (чёточный) разряд накачивалась энергия на звуковых частотах по технологии Н. Теслы. Несколько различных диагностик, в том числе фотоэлектронный умножитель, зарегистрировали существенное увеличение энергосодержания разряда, которое не объясняется поведением заряженных частиц.
Кроме того, эффект ЦЭР успешно применён Ф.С. Зайцевым для эффективной генерации ядерных реакций LENR (Low Energy Nuclear Reactions), точнее, низкотемпературной трансформации нуклидов, см. [268].
Современная теоретическая физика, оперирующая «пустым» пространством, теряет эффект ЦЭР и поэтому не может ни объяс-
нить, ни предложить основанные на нём технологии. |
|||||||
мулы для ускорения |
|
( , ) |
|
|
|
|
|
В заключение отметим, что в эйлеровом подходе описания |
|||||||
среды с помощью переменных |
|
, где |
|
и |
|
не зависимы, фор- |
|
|
элементарного объёма среды и ускорения |
материальной точки отличаются присутствием производной компонент скорости по координатам [68, с. 62, 22–27; 14, т. 1, с. 144; 9 (2003), с. 55, 56; 21, с. 144–146]:
|
|
|
( , ) |
|
= |
|
+ |
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
(139) |
|||
|
|
|
|
|
|
+ Γ |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
( , 0) |
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
(140) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
= |
+ Γ |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где |
– символ Кристоффеля второго рода [51, с. 513]. Член с |
|||||||||||||||||||
|
Γ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Γ |
возникает в криволинейной системе координат из-за дифференцирования базисных векторов. Этот член содержит нелинейность,
191