книги / Неразрушающий контроль параметров тонких проводящих пленок электромагнитными методами
..pdf122
Rs>
Ом
□
1200
800
4. ИК-, радиоволновые и емкостные методы контроля
______-—JZ
/
___
V
\
'*00
/
|
Рис. |
4.12. Соответствие |
измерений |
|
Rs |
емкостным методом |
измерениям |
so'а |
на постоянном токе для резистивных |
||
пленок на ситалле на частоте 200 кГц |
на пленке минимальный и определяется активным сопротивлением индуктивности L1. Конденсатором С2 система настраивается в резонанс, ВЧ-мостом измеряется активная составляющая сопро тивления преобразователя 3, которая за вычетом известных соб ственных активных сопротивлений индуктивностей LI, L2 на дан ной частоте равна активной составляющей импеданса квадрата поверхности пленки Rs. На рис. 4.12 представлены результаты измерений параметров резистивных пленок на ситалловых под ложках данным методом в сравнении с контактными измерениями. Результаты совпадают с точностью до 1%. Наличие массивного металла 10 за ситалловой подложкой толщиной более 0,5 мм влияет на результаты измерений в пределах не более 3%. К недо статкам метода следует отнести низкую оперативность и необхо димость создания малых зазоров между преобразователем и плен кой (емкости С1х и С2Х должны быть не менее 50 пФ). Эти недос татки не дают возможности разработать промышленный прибор на основе данного метода, хотя использование его в лаборатор ных условиях для исследования и аттестации резистивных пленок ввиду высокой точности весьма перспективно.
Рассмотрим еще два метода контроля параметров тонких ре зистивных пленок накладным и проходным емкостным преобра зователями. На рис. 4.13 показана схема реализации емкостного метода на основе накладного преобразователя с двумя электро дами. ВЧ-геиератор 1 питает последовательный резонансный' контур, образованный индуктивностью L0 и последовательно соеди ненными емкостями между измерительными электродами преобра зователя 2 и поверхностью пленки 3 (на рисунке пленка изобра жена для большей наглядности эквивалентной схемой) с сопро тивлением Rx■ Напряжение с индуктивности L0 снимается и подается на вольтметр с помощью трансформатора через индуктив ность L. Изменял частоту генератора /, добиваются резонанса
4.4. Емкостные ВЧ-методы измерения параметров пленок |
123 |
(максимальное выходное напряжение на вольтметре) |
контура |
при Rx—0 (короткое замыкание). Тогда выходное напряжение на вольтметре 4 (принимаем, что выходное сопротивление генератора намного меньше Rx и собственного активного сопротивления ин дуктивности LO, R0)
Uвых |
t/ocoL |
(4.14) |
|
|
R x~ \-R 0 |
Считаем, что добротность индуктивности LO Q>1.
Как видно из выражения (4.14), выходное напряжение не за висит от емкости между электродами и пленкой (без учета рас сеяния электромагнитного поля и паразитных связей) и при Я0<С <^RX обратно пропорционально сопротивлению квадрата поверх ности пленки.
На рис. 4.14 представлена экспериментальная зависимость вы ходного напряжения от проводимости квадрата поверхности пле нок для двух частот. Зависимость снималась на схеме рис. 4.13.
Rx
Рис. 4>13. Схемы измерений Rx накладным (а) и про ходным (б) емкостными преобразователями
124 |
4. ИК-, радиоволновые и емкостные методы контроля |
|
|
|
|
Рис. |
4.14. |
Градуировочные |
|
|
|
|
прямые для |
накладного ем |
|
О |
1 |
2 |
3 1 .10-3QM-I |
костного |
преобразователя |
|
при |
f=5,5 |
(1) и 0,51 МГц |
||||
|
|
|
к х |
( 2) |
|
|
Вместо пленки включался ее эквивалент — потенциометр Rx с из вестными сопротивлениями, подсоединенный к электродам 3. Как видно из рисунка, в достаточно большой области зависимость ли нейна. Для малых сопротивлений (Rx^.0,lR0) прямая переходит в кривую и достигает насыщения при Rx-+0. Для очень больших со противлений (Я*->оо) выходное напряжение не обращается в нуль из-за паразитных связей. Дополнительным экранированием можно добиться пренебрежимо малого выходного напряжения при /?*->-
оо по сравнению с полезным сигналом. В зависимости от частоты питающего генератора изменяется угол наклона прямой: чем ниже частота, тем более низкоомные пленки попадают в область пря мой пропорциональности UBhiX(llRx).
Таким образом, на основе использования простой схемы (см. рис. 4.13, а) можно успешно аттестовать пленки по их проводи мости (сопротивлению) квадрата поверхности, сравнивая резуль таты {иВЫх) с данными, полученными при градуировке схемы стандартными активными сопротивлениями. Область линейных из мерений 1IRX ограничивается условием RQ<g.Rx.
Надлежащим подбором частоты генератора и индуктивности можно аттестовать пленки с сопротивлениями # s>50 Ом, а без сохранения линейности — и более низкоомные структуры вплоть до Rs>0,\R0.
Для аттестации более низкоомных пленок был разработан ме тод на основе использования емкостного проходного преобразо-
Рис. 4.15. Эквивалентная схема проходного преоб разователя
1
___ L
4.4. Емкостные ВЧ-методы измерения параметров пленок |
|
125 |
||||
вателя (см. рис. 4,13,6), эквивалентная |
электрическая схема реа |
|||||
лизации которого представлена на |
рис. 4.15. |
|
запишется в- |
|||
Ток / 0 через |
индуктивность L0 |
(при Д0<о)10) |
||||
виде (a)L0^>Rx, 1/соC ^ R x ) |
|
|
|
|
|
|
IQ— |
|
U2RX |
|
|
|
|
LO |
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|||
|
C3 |
(02C1C2 |
CO2C1C4 |
(4.15) |
||
1 |
2 |
|
|
ДО |
|
|
---- ©LO |
|
RO___\ |
||||
(o2C3C4 |
|
|||||
соC |
|
|
Д,©С1 |
ДкюСЗ / |
где U2 — напряжение на индуктивности L2, питаемой через трансформатор 71 от низкоомного генератора 1\ С — емкость зазора между неподвижными противоположными измерительными
электродами 2, 4; ^ = ^ + ^ 2 = -^з+ ^ 4 (смРис- 4-13>6)* При
2
Дх=°о в отсутствие образца максимальный ток будет при — —
соС
= coLO:
7f)max— до |
(4.16) |
При измерениях на данной частоте образцов с Rx¥ =О |
|
U2RX(H2 |
(4.17) |
/о* |
(<Н г)!
Рис. |
4.16. Градуировочная кривая |
1 |
2 RX-10J,0 M |
для |
проходного преобразователя |
|
|
126 |
4. ИК-, радиоволновые и емкостные методы контроля |
т. е. при фиксированных значениях емкостей (зазоров) напряже ние на вольтметре 5 прямо пропорционально Rx для достаточно малых Rx. Перекосы образца в рабочем зазоре незначительно
влияют на выходной сигнал, величина |
слабо изменя |
ется.
На рис. 4.16 представлена зависимость выходного напряжения от эквивалентного сопротивления, снятая на схеме рис. 4.13,6. Б пределах 10—1000 Ом зависимость линейна. При увеличении сопротивления кривая стремится к насыщению (см; выражение (4.16)). Для очень малых сопротивлений (менее 50 Ом) возни кают погрешности из-за паразитных связей и наводок. При хоро шем экранировании погрешность измерения можно значительно снизить.
Таким образом, разработанные емкостные методы можно ис пользовать для аттестации сверхтонких проводящих покрытий по их активной составляющей импеданса квадрата поверхности без создания контактов к тонкой пленке, что является трудоемким процессом и к тому же вносит дополнительную погрешность из-за влияния контактов на структуру пленки. Использование генера торов качающейся частоты и элементов автоподстройки открывает возможность реализации разработанных методов в приборах для измерения параметров тонких пленок.
5. ПРИБОРЫ ВИХРЕТОКОВОГО НЕРАЗРУШЛЮЩЕГО КОНТРОЛЯ ТОНКИХ ПРОВОДЯЩИХ ПОКРЫТИИ И ПЛЕНОК
В настоящей главе на основе анализа данных главы 3 приводятся результаты разработки новых приборов вихретокового неразрушающего контроля толщины и электрической проводи мости (импеданса) квадрата поверхности металлических покрытий и пленок (серия ВИМП).
Как было указано в предыдущих главах, до сих пор как в на шей стране, так и за рубежом не существует серийно выпускае мых надежных приборов неразрушающего контроля параметров тонких проводящих покрытий и пленок (толщиной до 1 мкм) [94,. 127, 137, 153, 163]. Отдельные сведения о разработках таких при боров [12, 118, 136, 137, 152, 173, 210, 221], в том числе вихрето ковых, носят чисто исследовательский характер и основаны на экспериментальном материале. До сих пор нет общей теории вихре токового контроля тонкопленочных проводящих структур, пригод ной для инженерных расчетов при конструировании приборов.
Изложенные в главе 2 методы расчета с помощью представле ния пленок в виде импедансной поверхности позволили разрабо тать ряд методов вихретокового контроля тонких проводящих по крытий и пленок (см. главу 3) на основе простых аналитических выражений, которые были с успехом реализованы в приборах вихретокового контроля [35—37, 62, 64], описываемых в настоя щей главе.
5.1. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ИМПЕДАНСНОЙ МЕТОДИКИ КОНТРОЛЯ ПРИ РАЗРАБОТКЕ ПРИБОРОВ СЕРИИ ВИМП
Развйтие импедансной методики контроля тонкопленочных проводящих структур, основы которой были разработаны еще в 1975—1976 гг. [22, 23, 25, 26, 42, 44], позволило создать 14 паи-
128 |
5. Приборы вихретокового неразрушающего контроля |
менований вихретоковых приборов серии ВИМП, которые выпус кались опытными партиями Экспериментальным электронно-ме ханическим заводом (в настоящее время СКВ энерготехники с опытным производством) Физико-энергетического института ЛатвАН и передавались для внедрения на ряд предприятий страны. В Волго-Вятском монтажно-наладочном управлении «Союзорглестехмонтаж» Минлесбумпрома СССР освоен выпуск при боров ВИМП-51М.
В табл. 5.1 приводится основная классификация разработанных приборов по их конструктивным особенностям и техническим ха рактеристикам.
Классификация вихретоковых приборов серии. ВИМП
|
|
|
|
Диапазон |
Диапазон из |
Тип |
Конструкция |
Часто |
мерения про |
||
измерения |
водимости |
||||
■прибора |
преобразователя |
та, кГц |
толщины, |
квадрата по |
|
|
|
|
|
мкм |
верхности, |
|
|
|
|
|
CM/D |
1 |
|
2 |
3 |
4 |
5 |
ВИМ П-1 |
Накладной пара |
500 |
О01 СП |
0 - 5 |
|
|
метрический |
|
|
|
|
В И М П -2 |
|
То же |
1200 |
На сталь |
|
|
|
|
|
ной ленте |
|
|
|
|
|
0—15 |
|
в и м п - з |
»» |
У) |
800 |
2—30 |
0.3—1,0 |
В И М П -4 |
Два |
накладных |
500 |
|
|
|
параметрических |
|
|
||
В И М П -5 |
Дифференциаль |
20 |
0 1 СП |
|
|
|
ный трехобмо |
|
|
|
|
|
точный с фер |
|
|
|
|
|
ритовым сер |
|
|
|
|
|
дечником |
|
|
|
|
В И М П -11 |
Дифференциаль |
200 |
0.001—1,0 |
0.01—10 |
|
|
ный несимметрич |
|
|
||
|
ный трехобмо |
|
|
|
|
|
точный |
|
|
|
|
В И М П -13 |
Дифференциаль |
400 |
0 -0 ,5 |
0—5 |
|
|
ный несиммет |
|
|
|
|
|
ричный трехоб |
|
|
||
|
моточный |
|
|
|
|
В И М П -31 |
|
То же |
12 |
0—25 |
|
Т а б л и ц а 5.1
Особенности
конструкции
6
Трехканальный стационарно-пе реносной
Стационар но-пере носной с ана логовым выхо дом
То же Стационарный с
системой связи с АСУ ТП
Настольный с ав тономным пи танием
Настольный с от стройкой от влияния зазора
Трехканальный стационарный с отстройкой от влияния зазора в пределах 1 мм
Стационарно-пере носной с отст ройкой от влия ния зазора в пределах 1 мм
5.1. Использование импедансной методики контроля |
129 |
|
|
|
2 |
|
|
Окончание таблицы 5.1 |
|||
I |
1 |
1 |
» 1 |
4 |
5 |
|
6 |
|
ВИМП-51 |
Дифференциаль |
200 |
0.001— 1,0 |
Ю |
Перено:ной с от |
|||
|
|
ный несиммет |
|
|
||||
|
|
|
|
|
стройкой от |
|||
|
|
ричный трехоб |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
влияния зазора |
|||
|
|
моточный |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
на 0,5 мм и ци- |
||
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
фрозой индика |
|
ВИМП-1 ЗМ |
То же |
|
400 |
0 —0,5 |
0—5 |
цией |
||
|
С отстройкой от |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
влияния зазора |
|
|
|
|
|
|
|
|
в |
пределах |
|
|
|
|
|
|
|
1 мм и автона- |
|
|
|
|
|
|
|
|
стройкои режи |
|
ВИМП-31М |
|
|
12 |
0—25 |
— |
ма |
измерений |
|
|
|
С отстройкой от |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
влияния зазора |
|
|
|
|
|
|
|
|
в пределах 0,5 м |
|
|
|
|
|
|
|
|
и автоподстрой |
|
|
|
|
|
|
|
|
кой нуля в про |
|
|
|
|
|
|
|
|
межутках меж |
|
ВИМП-51М |
|
|
200 |
0.01— 1,0 |
— |
ду |
измерениями |
|
|
|
С отстройкой от |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
влияния зазора |
|
|
|
|
|
|
|
|
в пределах 0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
мм, |
автопод- |
|
|
|
|
|
|
|
стройхой нуля |
|
|
|
|
|
|
|
|
и режима изме |
|
ВИМП-52 |
|
|
|
|
|
0.01—10 |
рений |
|
|
|
|
200 |
0.001— 1,0 |
|
То же |
||
ВИМП-53 |
|
|
|
200 |
0.001— 1,0 |
0.01-10 |
|
|
Принцип |
первой |
группы |
приборов |
(ВИМП-1, |
ВИМП-2, |
ВИМП-3, ВИМП-4), разработанной до 1980 г., основан на исполь зовании взаимодействия электромагнитного поля параметричес кого накладного преобразователя с проводящими тонкопленоч ными структурами (см. параграфы 2.3 и 3.1). В основе работы приборов второй группы, созданных после 1980 г. (ВИМП-5, ВИМП-11, ВИМП-12, ВИМП-13, ВИМП-13М, ВИМП-31, ВИМП31М, ВИМП-51, ВИМП-51М, ВИМП-52), лежит использование дифференциальных трех- и четырехобмоточных преобразователей (см. параграф 3.2).
По конструктивным особенностям приборы делятся па две груп пы: настольные с повышенной стабильностью для оперативного контроля параметров покрытий и пленок после их изготовления; стационарно-переносные, предусматривающие возможность их встройки в вакуумную камеру для осуществления контроля каче ства покрытий и пленок в процессе производства [37, 64, 75]. При разработке приборов учитывались особенности технологических процессов (зазор, температура, движение объекта, вакуум, днстанционность), что требовало дополительных исследований [58].
9 - 5 9 9
130 5. Приборы вихретокового неразрушающего контроля
Рассмотрим импедансную методику контроля тонкопленочных проводящих структур на основе использования параметрических накладных преобразователей [29, 64, 74, 75] (см. параграф 3.1). Основными схемами включения таких преобразователей являются мостовые и дифференциальные схемы с последующей амплитудно фазовой обработкой сигнала или включением преобразователя в резонансный контур ВЧ-генератора прибора [94, 127, 137, 153].
При контроле тонких металлических покрытий и пленок пара метрическим преобразователем на основе полученных выражений для модели импедансной поверхности, как было показано в пп. 2.3.3, 3.1.1, от параметров покрытия зависит главным образом активная составляющая вносимого в преобразователь сопротивле ния, причем зависимость от проводимости квадрата поверхности носит линейный характер.
Наиболее оптимальными в этом случае являются мостовые схемы включения с последующим амплитудным детектированием выходного сигнала. Например, в приборе ВИМП-1 [68, 69, 71, 75] использована известная мостовая неуравновешенная схема под соединения преобразователя с компенсационной катушкой, вклю ченной в противоположное плечо моста. Схема обладает доста точной чувствительностью и обеспечивает линейную зависимость выходного сигнала от проводимости квадрата поверхности изме ряемых тонких (до 0,5 мкм) покрытий на диэлектрических под ложках. В работе [89] приведены результаты производственных испытаний прибора ВИМП-1. Прибор обладает высокой чувстви тельностью к изменению зазора между преобразователем и изде лием, что является существенным недостатком при использова нии его для контроля процесса металлизации движущихся лен точных полимерных пленок в вакуумной камере. Прибор также имеет достаточно сложную настройку мостовой схемы в процессе измерений и нестабильности, обусловленные разностью темпера турных режимов преобразователя, расположенного в вакуумной камере, и компенсационной катушки, расположенной непосред ственно в приборе [75].
В последующей модификации (ВИМП-4) [52, 55, 70, 75] была предпринята попытка усовершенствовать характеристики прибора на основе использования двух параметрических преобразовате лей различного диаметра, включенных в разные плечи мостовой неуравновешенной схемы [55]. Благодаря такой конструкции пре образователя реализована методика (см. п. 3.1.1) частичной от стройки от влияния зазора на результаты измерений, снижена температурная нестабильность прибора. Результаты испытаний прибора показали пониженную чувствительность к зазору и из менению температуры по сравнению с прибором ВИМП-1, но бо лее низкую чувствительность к полезному сигналу и в связи с этим необходимость увеличения коэффициента усиления, что снижает надежность прибора.
5.1. Использование импедансной методики контроля |
131 |
Таким образом, в приборах ВИМП-1 и ВИМП-4 реализована изложенная в пп. 2.3.3, 3.1.1 методика контроля на основе модели импедансной поверхности (см. (2.72), (3.3), (3.4)). Однако .эти при боры требовали дальнейшего усовершенствования в связи с низ кой стабильностью и надежностью, с необходимостью упрощения их настройки, а также отстройки от влияния зазора в производст венных условиях.
Были разработаны приборы ВИМП-2 и ВИМП-3, в которых ре ализован метод контроля параметров проводящих структур вихре токовым накладным параметрическим преобразователем на основе приближения плоской волны (см. пп. 2.3.1, 3.1.2) [30]. В приборах осуществлена отстройка от влияния зазора (см. выражения (3.8), (3.9)) на основе специального преобразования сигналах помощью мостовой неуравновешенной схемы [28, 48, 52, 54, 60, 881. Приборы обеспечивают отстройку от влияния зазора по выходному сигналу на ±2% при изменении зазора на 0,5 мм, имеют цепи термоком пенсации, что повышает их термостабильность.
Существенными недостатками приборов ВИМП-2 и ВИМП-3 являются сложность конструкций и настройки, а также нелиней ность шкалы приборов по толщине покрытия (см. выражения (2.45), (2.49)). Использование линеаризаторов снижает надеж ность приборов [76, 86].
Таким образом, использование параметрических преобразова телей для реализации методов вихретокозого контроля на основе выражений п. 2.3.3 позволило сконструировать ряд достаточно чувствительных и надежных приборов. Основным их недостатком является существенная чувствительность к влиянию зазора. Ис пользование электронных схем для отстройки от влияния зазора (см. параграф 1.1) усложняет конструкцию приборов, снижает их надежность, иногда приводит к нелинейности выходного сигнала. Перечисленные недостатки можно устранить на основе использо вания метода контроля [25, 32] с помощью дифференциальных накладных трехили четырехобмоточных несимметричных преоб разователей (см. параграф 3.2), которые открывают возможность унификации конструкций приборов с простой отстройкой [32, 34] от влияния зазора и сохранением линейности и чувствительности контроля (см. выражения (3.30), (3.31)).
Методика контроля параметров тонкопленочных проводящих структур трехобмоточным накладным несимметричным дифферен циальным преобразователем подробно рассмотрена в пяоаграфе 3.2 и основана на использовании выражений (3.30), (3.31).
Выявлены оптимальные конструкции несимметричных преобра зователей для реализации отстройки от влияния зазора на резуль таты измерений [32, 38].
Дифференциальные преобразователи обладают рядом преиму ществ по сравнению с параметрическими. Во-первых, благодаря разностной зависимости цо.ледного.сигнала снижается .температур-