2. Силы трения

Классифицируя силы трения, прежде всего, разделяют сухое и вязкое трение (рис. 3.6).Первое возникает между сухими твёрдыми поверхностями тел, а второе — при движении в вязкой среде, либо при относительном движении тел, разделённых смазочным слоем.

Рис. 3.6

При сухом трении, в свою очередь, различают трение покоя и трение скольжения.

1. Сухое трение

Приложим «небольшую» силу к телу, лежащему на горизонтальной поверхности. «Небольшую» — то есть, недостаточную для начала движения. Тело будет оставаться в покое, потому что кроме приложенной нами силы на тело будет действовать равная и противоположно направленная сила трения. Это и есть «сила трения покоя» (рис. 3.7). Тело будет оставаться в покое при изменении направления приложенной силы и, в известных пределах, её величины. Это означает, что с изменением силы будет меняться величина и направление силы трения покоя.

Увеличивая приложенное усилие , мы будем наблюдать рост силы трения покоя. Однако, этот рост не безграничен. Когда сила трения покоя достигнет своего предельного значения , начнётся скольжение тела по поверхности. Максимальная сила трения покоя зависит от материала контактирующих поверхностей, качества их обработки и от величины силы, прижимающей тело к поверхности — силы нормального давления N.

Рис. 3.7

Если приложенная сила F превышает F₀, тело будет двигаться с ускорением, пропорциональным равнодействующей силы F и силы трения — теперь уже скольжения — F_тр.

Согласно опытному закону Амонтона (1699) максимальное значение силы трения покоя F₀ и сила трения скольжения пропорциональны величине силы нормального давления, прижимающей трущиеся поверхности друг к другу N:

. (3.11)

Здесь  — коэффициент сухого трения. Это табличная величина, связанная как уже отмечалось, с материалом трущихся поверхностей и качеством их обработки.

Сила трения скольжения не зависит от площади поверхности соприкосновения тел.

2. Вязкое трение

Сила вязкого трения действует на тело, движущееся в вязкой среде (жидкой или газообразной). Она зависит от формы и размеров тела, скорости его движения, а также от физических свойств среды: в частности — от плотности  и вязкости .

Н ьютон экспериментально исследовал силу вязкого трения, возникающую при относительном скольжении двух поверхностей I и II, разделённых слоем жидкости (рис. 8).

Рис. 3.8

Эта сила оказалась пропорциональной скорости V подвижной пластины I, её площади S и обратно пропорциональной толщине h разделительного слоя жидкости:

. (3.12)

Здесь  — вязкость жидкости, [Па  с].

В 1851 году английский физик Джордж Стокс рассчитал силу вязкого сопротивления, действующую на твёрдый шар радиуса r при его медленном поступательном движении в неограниченной вязкой среде:

. (3.13)

Эта формула известна как закон Стокса.

Покажем, как, используя этот закон, можно экспериментально определить вязкость жидкости .

На шар радиуса r, падающий в вязкой среде будут действовать три силы (рис. 9): сила тяжести P = _тgV, сила вязкого сопротивления F_в.тр. = 6rv и сила гидростатического выталкивания (Архимеда) F_Арх. = _жgV. Здесь — объём шара.

Рис. 3.9

Под действием этих сил движение шара будет происходить с ускорением:

.

Важно подметить, что в числителе этого выражения первые два слагаемых остаются постоянными, а третье в процессе движения увеличивается по мере роста скорости шара v.

При этом ускорение будет уменьшаться и станет равным нулю, когда равнодействующая сил (числитель) обратится в ноль:

_тgV – _жgV – 6rv₀ =0 (3.14)

Далее движение будет происходить с неизменной скоростью v₀.

Решим последнее уравнение относительно коэффициента вязкости :

(3.15)

Для вычисления вязкости жидкости  нужно измерить _т и _ж — плотность вещества шара и жидкости; r и v₀ — радиус шара и скорость его равномерного падения в среде. Конечно, придётся вычислить и объём шара V = . Эта простая методика измерения вязкости и сегодня широко используется в «вискозиметрах Стокса».